PROPIEDADES DE LOS MATERIALES |
Elasticidad y Plasticidad
Si retomamos nuevamente el ejemplo de la barra traccionada, podemos ver que si la fuerza F
cesa, el alargamiento δ desaparece completa o parcialmente, es decir, la barra tiende a recuperar su
longitud original L. Esta propiedad que posee un material de volver parcial o completamente a su
forma inicial una vez que desaparece la carga es lo que se llama “elasticidad”. Si la barra recupera
completamente su longitud inicial, se dice que el material es “perfectamente elástico”; de lo contrario
se dice que es “parcialmente elástico”.
La “plasticidad” es una propiedad opuesta, un material es “perfectamente plástico” cuando al
dejar de actuar la carga que lo deforma mantiene su configuración deformada.
En la realidad ningún material resulta perfectamente elástico o perfectamente plástico.
Algunos materiales como el acero, aluminio, goma e incluso la madera y el hormigón pueden ser
considerados como perfectamente elásticos dentro de ciertos límites, es decir, si no están
excesivamente cargados. Otros materiales como la arcilla y la masilla pueden considerarse como
perfectamente plásticos.
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Ley de Hooke
La denominada Ley de Hooke constituye la base de la Resistencia de Materiales y es válida
dentro de lo que se denomina régimen lineal elástico. Esta ley establece que si la tensión normal σ se
mantiene por debajo de un cierto valor σp, llamado tensión de proporcionalidad, las deformaciones
específicas y las tensiones son directamente proporcionales.
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E: Recibe el nombre de Módulo de Elasticidad Longitudinal, o
módulo de Young. El valor de E es una característica de cada
material.
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Diagrama tensión - deformación (σ - ε) del acero común
Al resolver los problemas de la Resistencia de Materiales nos encontramos con la necesidad de
tener ciertos datos experimentales previos sobre los cuales se pueda basar la teoría. Por ejemplo, para
poder establecer la ley de Hooke se hace necesario conocer el módulo E, el cual debe determinarse
experimentalmente.1
Para obtener los datos antes mencionados se pueden realizar distintos tipos de ensayo, de los
cuales uno muy difundido es el de tracción. Para este ensayo usualmente se emplean probetas
especiales, que consisten en barras de sección circular, las cuales son estiradas en una máquina
especialmente diseñada para el ensayo. Como veremos en el próximo capítulo, cuando una barra esta
sometido a un esfuerzo axial P, aparecen internamente tensiones normales σ calculables a través de la
siguiente expresión:
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Dónde Ω es el área de la sección transversal de la barra. Sabemos también que se originan
desplazamientos δ. Si entonces se miden los valores (P ; δ) para cada escalón de carga, se pueden
graficar los valores (σ ; ε), que se evalúan mediante las expresiones ya conocidas.
Para el caso del acero común, también llamado acero dulce, que es de bajo contenido de
carbono, el diagrama tenso-deformación resulta como el de la figura siguiente.

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En este diagrama pueden distinguirse ciertas zonas con determinadas características:
a) Período elástico Este período queda delimitado por la tensión σe (límite de elasticidad). El límite de elasticidad
se caracteriza porque, hasta llegar al mismo, el material se comporta elásticamente, es decir que
producida la descarga, la probeta recupera su longitud inicial. En la práctica, este límite se considera
como tal cuando en la descarga queda una deformación especifica remanente igual al 0.001 %.
Este período comprende dos zonas: la primera, hasta el σp (límite de proporcionalidad), dónde
el material verifica la ley de Hooke. La segunda entre σp y σe, si bien es elástica, no manifiesta
proporcionalidad entre tensiones y deformaciones.

En general, los límites de proporcionalidad y de elasticidad difieren muy poco entre sí.
b) Período elasto-plástico
Para valores de tensión superiores al límite elástico, la pieza si fuera descargada no recobraría
su dimensión original, apreciándose una deformación remanente acorde con la carga aplicada. A
medida que aumenta la solicitación, la gráfica representativa es la de una función para la cual
disminuye el valor de su Tangente, tendiendo a anularse en el tramo final del período, al cual se llega
con un valor de tensión que se indica como σf (tensión de fluencia).
c) Período plástico (fluencia)
Una vez arribado al valor de tensión σf (límite de fluencia), el material fluye, es decir,
aumentan las deformaciones sin que existe aumento de tensión. En realidad este fenómeno no es tan
simple, ya que puede verse que la tensión oscila entre dos valores límites y cercanos entre sí,
denominados límites de fluencia superior e inferior, respectivamente.
La tensión de proporcionalidad resulta ser aproximadamente el 80% de la tensión de fluencia.

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Las investigaciones demuestran que durante
la fluencia se producen importantes deslizamientos
relativos entre los cristales. Como consecuencia de
estos deslizamientos, en la superficie de la probeta
aparecen las llamadas líneas de Chernov - Lüders,
que forman con el eje de la misma un ángulo de 45º. |
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d) Período de endurecimiento y de estricción
Como consecuencia de un reacomodamiento cristalográfico, luego de la fluencia el material
sufre un re-endurecimiento, que le confiere la capacidad de incrementar la resistencia, es decir, puede
admitir un incremento de carga. Sin embargo en este período las deformaciones son muy pronunciadas.
La tensión aumenta hasta alcanzar un valor máximo σR, denominado “tensión de rotura”, a partir del
cual la tensión disminuye hasta que alcanza una determinada deformación de rotura, produciéndose la
rotura física.
La tensión σR no es en realidad la máxima tensión que se origina en la probeta sometida a
carga. En efecto, alcanzado el valor de la deformación especifica correspondiente a σR, comienza a
manifestarse en la probeta un fenómeno denominado “estricción”.
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Este consiste en la reducción de una sección central de la pieza. Estareducción, progresiva con el aumento de la carga, hace que las tensiones
aumenten y que, en realidad, el diagrama efectivo en lugar de presentar su
concavidad hacia abajo muestra un punto de inflexión en las vecindades de σR y
cambia su curvatura presentando una rama creciente hasta alcanzar la
deformación de rotura εR.
Debido a lo que hemos mencionado recientemente el diagrama que
acabamos de ver suele denominarse “diagrama convencional σ - ε”, ya que los
cálculos de las tensiones se realizan siempre sobre la base de suponer la sección
transversal constante, con área igual a la inicial. |
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Una valoración cuantitativa del fenómeno de estricción esta dada por el “coeficiente de
estricción lateral”, el cual se define según la siguiente expresión: |
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Si al realizar el ensayo de un
acero común, una vez alcanzado un
punto tal como el M de la gráfica de la
figura 1.14, se descarga la probeta, se
llega a una tensión nula a través de una
recta paralela a la que define el período
elástico, quedando una deformación
remanente. Si la probeta vuelve a
cargarse retoma la curva en el punto N,
pero con un nuevo recorrido donde ya
no existe el período de fluencia. Así
mismo, la zona recta se prolonga hasta
un valor σ'p > σp.
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El fenómeno anterior de denomina endurecimiento mecánico o por trabajo en frío, y también
puede lograrse por laminado en frío, trafilado o torsión. El trafilado se utiliza para endurecer alambres
o barras circulares finas, y el torsionado especialmente para barras redondas (en general, con
conformaciones superficiales), para hormigón armado.
Para estos aceros endurecidos mecánicamente o los de dureza natural, logrado por un mayor
contenido de carbono o mediante aleaciones especiales, el diagrama σ - ε resulta ser substancialmente
distinto del que hemos visto hasta este punto. Las características más importantes son las siguientes: |
- Sus límites de proporcionalidad y elasticidad son más elevados
que los aceros comunes.
- No poseen un límite de fluencia definido ni tampoco zonas de
escurrimiento plástico.
- La deformación de rotura se reduce considerablemente.
- Como consecuencia de no existir un límite de fluencia definido
este se determina en forma convencional como la tensión para la
cual la deformación especifica remanente alcanzan al 0.2 %.
Los materiales como el acero dulce, que presentan una gran
capacidad de deformación antes de alcanzar la rotura, se denominan“dúctiles”. Podemos decir que estos materiales avisan la rotura
física, ya que antes de alcanzarse la misma las deformaciones son
tan grandes, que la estructura llega a la falla por este motivo. Los
materiales como el acero duro, para los cuales la rotura se produce
bruscamente, sin grandes deformaciones previas, se denominan“frágiles”.
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